Самара
11 марта 2016г.
По данным Лаборатории Реактивного Движения NASA, на данный момент обнаружено более двенадцати тысяч астероидов, пересекающих орбиту Земли (http://neo.jpl.nasa.gov/stats/). Более 1300 астероидов, принадлежащих у группам Аполлона, Амура и Атона, считаются потенциально опасными и проходят через сферу действия Земли на интервале времени с 1800 по 2200 гг. Астероиды этих групп могут испытывать тесные сближения с Землѐй. Возмущения, полученные астероидом при тесном сближении, могут значительно отразиться на его дальнейшей траектории, что может привести к столкновению. Элементы орбит небесных тел вычисляются с определенными погрешностями, поэтому важно иметь возможность оценить влияние этих погрешностей на величину вероятности столкновения этого астероида с Землѐй.
Математические модели движения небесных объектов представляют собой системы дифференциальных уравнений. Данные систем интегрируются с помощью численных методов. В данной работе рассмотрено применение метода Эверхарта при интегрировании уравнений движения потенциально опасных астероидов. Метод Эверхарта является высокоточным численным методом, сочетающим в себе высокую точность (существуют реализации метода до 33 порядка точности) и хорошую скорость расчѐтов. Требуется установить, какой вариант реализации метода Эверхарта представляет более предпочтительную точность и скорость расчѐтов для потенциально опасных астероидов: интегрирование с постоянным шагом, или с переменным.
Был проведѐн сравнительный анализ реализаций метода Эверхарта 27 порядка с переменным и с постоянным шагом. При интегрировании с постоянным шагом величина шага определялась путѐм последовательных приближений. Интегрировались уравнения движения с шагом H, а затем с половинным шагом. Значения элементов орбиты, полученные с разными шагами на конечную дату сравнивались, и если различие было значительным, то деление шаг вновь уменьшался.
В качестве объекта для исследования был выбран потенциально опасный астероид 99942 Apophis, а так же астероид 2000 GX127, не имеющий тесных сближений с Землей. Начальные данные для интегрирования уравнений движения взяты с научно-информационного сайта SmallBodies.ru (http://smallbodies.ru/).Элементы орбиты, задающие положение небесного тела в пространстве: M – средняя аномалия, a – большая полуось, e –эксцентриситет, i – наклонение, w – аргумент перигелия, W – долгота восходящего узла.
Таблица 1
Начальные данные на 23.05.2014 для астероида 99942 Apophis
M, град.
|
a, а.е.
|
e
|
i, град.
|
w , град.
|
W , град.
|
320.712216
|
0.92211700
|
0.19119300
|
126.440782
|
204.209129
|
3.330478
|
Таблица 3.7
Начальные данные на 23.05.2014 для астероида 2000 GX127
M, град.
|
a, а.е.
|
e
|
i, град.
|
w , град.
|
W , град.
|
354.317437
|
1.14136500
|
0.36120000
|
4.708498
|
44.019766
|
20.239661
|
В Табл.3 и 4 приведены результаты интегрирования уравнений движения астероидов 99942 Apophis и 2000 GX127 методом Эверхарта с постоянным и переменным шагом. Сравнение элементов орбит на различные даты (с шагом в 100 дней) до сближения и после сближения производильсь с данными каталога орбитальной эволюции малых тел Солнечной системы.
Таблица 3 Результаты интегрирования уравнений движения астероида 99942 Apophis с начальными данными от 23.05.2014
Астероид
|
99942 Apophis Дата сближения 13.04.2029 Расстояние, а.е.
|
0,000253690
|
Элементы орбиты
|
Дата
|
M, град.
|
a, а.е.
|
e
|
w , град.
|
W , град.
|
i, град.
|
Данные каталога орбитальной эволюции
|
05.04.2027
|
149,134628
|
0,92232227
|
0,19115526
|
126,686717
|
203,890656
|
3,341124
|
05.03.2029
|
207,973531
|
0,92233151
|
0,19121525
|
126,698244
|
203,863082
|
3,342034
|
14.05.2031
|
236,046239
|
1,10148824
|
0,18858413
|
71,790435
|
203,550165
|
2,237175
|
22.05.2037
|
311,784193
|
1,10142341
|
0,18864778
|
71,868659
|
203,499458
|
2,237759
|
Результат интегрирования с переменным шагом
|
05.04.2027
|
149,1334774
|
0,922322345
|
0,191155558
|
126,6867348
|
203,8906476
|
3,341124436
|
05.03.2029
|
207,9722857
|
0,922331562
|
0,191215561
|
126,6982627
|
203,8630722
|
3,342034566
|
14.05.2031
|
247,1739096
|
1,084641233
|
0,183996085
|
76,01290769
|
203,5484882
|
2,308164608
|
22.05.2037
|
6,830568052
|
1,084569409
|
0,184006864
|
76,07134723
|
203,5114401
|
2,308865004
|
Результат интегрирования с постоянным шагом 0,03125 сут.
|
05.04.2027
|
149,1335056
|
0,922322352
|
0,191155547
|
126,6867364
|
203,8906469
|
3,341124514
|
05.03.2029
|
207,972322
|
0,92233157
|
0,191215549
|
126,6982606
|
203,8630716
|
3,342034623
|
14.05.2031
|
242,8702199
|
1,091120128
|
0,18555862
|
74,31621267
|
203,5555909
|
2,342717957
|
22.05.2037
|
345,2714726
|
1,090792277
|
0,185603758
|
74,46512082
|
203,5130307
|
2,343534224
|
Сравнение результатов
|
Дата
|
D M, град.
|
D a, а.е.
|
D e
|
D w , град.
|
D W , град.
|
D i, град.
|
Каталог и результаты с переменным шагом
|
05.04.2027
|
0,00115058
|
7,5482E-08
|
2,97517E-07
|
1,7835E-05
|
8,432E-06
|
4,3602E-07
|
05.03.2029
|
0,001245277
|
5,164E-08
|
3,11491E-07
|
1,8725E-05
|
9,794E-06
|
5,6555E-07
|
14.05.2031
|
11,12767064
|
0,016847007
|
0,004588045
|
4,222472686
|
0,001676798
|
0,070989608
|
22.05.2037
|
21,55909543
|
0,016854001
|
0,004640916
|
4,202688235
|
0,011982134
|
0,071106004
|
Каталог и результаты с постоянным шагом
|
05.04.2027
|
0,001122439
|
8,1713E-08
|
2,86696E-07
|
1,9401E-05
|
9,102E-06
|
5,1431E-07
|
05.03.2029
|
0,001209027
|
5,9971E-08
|
2,98561E-07
|
1,6552E-05
|
1,0351E-05
|
6,23E-07
|
14.05.2031
|
6,823980923
|
0,010368112
|
0,003025510
|
2,525777666
|
0,00542593
|
0,105542957
|
22.05.2037
|
33,48727963
|
0,010631133
|
0,003044022
|
2,596461823
|
0,013572673
|
0,105775224
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 4 Результаты интегрирования уравнений движения астероида 2000 GX127 с начальными данными от 23.05.2014
Элементы орбиты
|
Дата
|
M, град.
|
a, а.е.
|
e
|
|
w , град.
|
W , град.
|
i, град.
|
Данные каталога орбитальной эволюции
|
08.01.2200
|
22.65529366
|
1,142455709
|
0,362282205
|
5,791791420
|
43,245706302
|
20,182347042
|
Результат интегрирования с переменным шагом
|
08.01.2200
|
21,11945273
|
1,142613635
|
0,362242512
|
5,808001126
|
43,24590349
|
20,18048274
|
Результат интегрирования с постоянным шагом 1 сут.
|
08.01.2200
|
21,230412100
|
1,14259619696
|
0,36225359043
|
5,8069975406
|
43,245873621
|
20,18040559
|
Сравнение результатов
|
Дата
|
D M, град.
|
D a, а.е.
|
D
|
e
|
D w , град.
|
D W , град.
|
D i, град.
|
Каталог и результаты с переменным шагом
|
08.01.2200
|
1,53584093
|
0,000158
|
3,97E-05
|
0,01621
|
0,000197
|
0,001864
|
Каталог и результаты с постоянным шагом
|
08.01.2200
|
1,42488156
|
0,00014
|
2,86E-05
|
0,015206
|
0,000167
|
0,001941
|
Из полученных результатов можно сделать несколько выводов. Во-первых, наиболее чувствительный элемент орбиты – средняя аномалия M, так как наибольшие погрешности в значениях элементов орбит приходятся на этот элемент. Во-вторых, из сравнения результатов интегрирования двух астероидов видно, что при отсутствии тесных сближений у астероида, длительность интервала интегрирования не влияет на точность получаемых результатов. Кроме того, наличие тесного сближения значительно влияет на результаты расчѐтов. Чем более тесное сближение происходит, тем существеннее расхождение значений с каталогом.
Особенно характерно это проявляется для астероидов с тесными сближениями, например 99942 Apophis. Из результатов численного интегрирования, что орбита астероида после сближения значительно изменится. Сильно варьируется величина средней аномалии M, которая отвечает за положение тела на орбите, а так же величина большой полуоси a, определяющей форму орбиты, и параметры w и i, определяющие положение орбиты небесного тела в пространстве. Использование постоянного шага в методе Эверхарта предоставляет немного более точные результаты по сравнению с использованием переменного шага, в чем можно убедиться из результатов, представленных в сравнительной части таблицы.
Недостаток применения постоянного шага интегрирования состоит в том, что для каждого астероида требуется предварительно определить оптимальную величину шага интегрирования. При использовании метода Эверхарта с переменным шагом интегрирования, при регистрации тесного сближения астероида во время расчѐтов шаг интегрирования автоматически уменьшается. Такое изменение приводит к уменьшению скорости расчѐтов и увеличению погрешности в получаемых результатах.
В случае отсутствия тесных сближений интегрирование уравнений движения может проводиться как с постоянным, так и с переменным шагом без значительных различий в точности получаемых результатов.
Таким образом, для интегрирования уравнений движения астероидов, обладающих тесными сближениями, метод Эверхарта с постоянным шагом является более предпочтительным, чем метод с переменным шагом, так как выигрывает в точности при наличии тесных сближений у астероидов. Для астероидов, не имеющих тесных сближений с Зѐмлѐй предпочтительным является метод Эверхарта с переменным шагом интегрирования в силу более высокой скорости расчѐтов.
Работа выполнена при поддержке грантов НИР для аспирантов СамГТУ.
Список литературы
1. Everhart E., Implicit single-sequence methods for integrating orbits. // Celestial 2. mechanics, 1974. Vol. 10, no. 1. Pp. 35-55.
3. Брумберг В.А., Релятивистская небесная механика. М.: Наука, 1972. 382 с.
4. Деревянка А.Е. Заусаев А.Ф. Сравнительный анализ математических моделей для оценки вероятности столкновения с Землей астероида Апофис //Вестн. Сам. гос. техн. ун-та. Сер.: Физ.-мат. науки. 2(27), 2012. С. 192–195.
5. Заусаев А.Ф., Заусаев А.А., Ольхин А.Г. Численное интегрирование уравнений движения больших планет (Меркурий-Плутон) и Луны с учетом радиолокационных наблюдений // Вестник Самарского государственного технического ун-та, Серия: Физ.-мат. науки. Вып. 26. 2004 С.43-47.
6. Заусаев А.Ф., Заусаев А.А. Применение модифицированного метода Эверхарта для решения задач небесной механики // Матем. моделирование, 2008. Т. 20, № 11. С. 109–114.
7. Савченко В.В. Использование модифицированного метода Эверхарта при прогнозировании и уточнении орбит комет // Бюлл.ИТА. 1984. 6. С. 324-328.
|